中子电偶极矩

中子电偶极矩衡量中子内部正电荷与负电荷的分布。只有当正电量心与负电量心不重叠在同一位置时，电偶极矩才不等于零。至今为止，科学家尚未发现中子电偶极矩的蛛丝马迹。现在中子电偶极矩的最准确上限为 。

假设基本粒子拥有内禀电偶极矩，则宇称对称性和时间对称性（time symmetry）都会被破坏。举例而言，思考中子的磁偶极矩和假定的电偶极矩，这两种矢量的方向必需相同。但是，时间反演（T）会逆反磁偶极矩的方向，不会改变电偶极矩的方向；空间反演（宇称）会逆反电偶极矩的方向，不会改变磁偶极矩的方向。电偶极矩的存在破坏了这些对称性。假定CPT对称性（CPT symmetry）正确无误，则时间破坏也促使CP对称性被破坏。

按照前面论述，为了营造有限值电偶极矩，必需先存在有破坏CP对称性的理论程序。实验者已经在弱相互作用的实验中观测到CP破坏，也已经能够用标准模型的卡比博-小林-益川矩阵中的CP破坏相位来解释CP破坏。但是，这解释所获得的CP破坏数值非常微小，因此对于电偶极矩的贡献也微乎其微：${\displaystyle |p_n|\sim <!--\; \sim \; -->{10}^{-<!--\; -\; -->32}e\mathrm{c}\mathrm{m}}$ 。远远低于现在最精密实验所能测量到的数值。电偶极矩实验可以用来核对很多从标准模型延伸的崭新理论，例如如最小超对称标准模型（minimal supersymmetric standard model）、左右对称模型（left-right symmetric model）等等。这些理论估计的电偶极矩数值在可核对值域内。

从宇宙的物质与反物质不对称现象，科学家觉得在大爆炸的初期，可能会有某种涉及CP破坏的机制，湮灭了大部分的反物质。安德烈·萨哈罗夫对于这过程做了很缜密的分析。科学家怀疑CP破坏的涉及程度很大，这意味着或许标准模形给出的电偶极矩过低，可能需要加以延伸。假若，测量到的电偶极矩数值能够比标准模型预测值高很多，则这怀疑的正确性就可以得到合理解释。

由于中子是由三个夸克组成的，中子会遭受到源于强相互作用的CP破坏。量子色动力学──描述强作用力的学术领域──自然地含有一个摧毁CP对称性的项目。这项目的强度是以角${\displaystyle \mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$表达。现在的中子电偶极矩极限值要求。但是，科学家认为${\displaystyle \mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$的数量级应该是1；这关于角${\displaystyle \mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$的精细调整（fine-tuning），称为“强CP问题”。

标准模型的超对称延伸，例如最小超对称标准模型（minimal supersymmetric standard model），通常会导致出很大的CP破坏。这理论对于中子电偶极矩的典型预测值域大约在${\displaystyle {10}^{-<!--\; -\; -->25}e\mathrm{c}\mathrm{m}}$与${\displaystyle {10}^{-<!--\; -\; -->28}e\mathrm{c}\mathrm{m}}$之间。如同强相互作用案例，中子电偶极矩的上限已经在局限著CP破坏相位；但是，需要实施的精细调整还不很严峻。

应用拉姆齐磁共振技术，将互相平行与反平行的磁场与电场施加于中子，然后测量其自旋的拉莫尔进动频率。这是萃取中子电偶极矩的一种优良实验方法。两种案例的进动频率分别为：${\displaystyle h\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}=2{\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}}_{n}B\pm <!--\; \pm \; -->2d_{n}E}$；

其中，${\displaystyle h}$是普朗克常数，${\displaystyle \mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}$是进动频率，${\displaystyle {\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}}_n}$是中子磁偶极矩，${\displaystyle B}$是磁场，${\displaystyle d_n}$是中子电偶极矩，${\displaystyle E}$是电场。

磁偶极矩环绕磁场的进动与电偶极矩环绕电场的进动，这两种进动造成了频率的增加或减少。从这两种频率的差值，可以立刻得到对于中子电偶极矩的衡量：${\displaystyle p_n=\frac{h\mathrm{\Delta <!--\; \Delta \; -->}\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}{4E}}$。

这实验遭遇到的最大挑战（同时是最大的系统性伪效应），在做测量时，磁场必需维持稳定不变。

最早寻找中子电偶极矩的实验是使用热中子束（后来改为冷中子束）做测量。于1957年，J. H. Smith、爱德华·珀塞尔和诺曼·拉姆齐共同发表论文，宣告完成中子电偶极矩实验，获得上限为 。一直到1977年，中子电偶极矩实验都是使用中子束。随着中子束的中子速度增加，一些相关的系统性效应变得无法克服，使用这方法获得的最后上限为 。

之后，中子电偶极矩实验改使用储存于冷阱内的超冷中子（ultracold neutron）。于1980年，列宁格勒核子物理研究院（Leningrad Nuclear Physics Institute）获得上限为 。使用水银原子磁强计（atomic mercury magnetometer）补偿磁场，劳厄-朗之万研究院（Institut Laue-Langevin）的研究团队，于2006年，获得上限。这是至今为止最佳的结果。

现在，至少有四组实验团队致力于测量中子电偶极矩，目标是在十年内将灵敏度改进至${\displaystyle {10}^{-<!--\; -\; -->28}e\mathrm{c}\mathrm{m}}$。这样，可以涵盖标准模型超对称延伸的预测值域。