斯坦顿数

✍ dations ◷ 2025-07-27 08:24:08 #流体力学中的无因次量,热力学中的无因次量,流体动力学

斯坦顿数(Stanton number)简称St,是描述流体热传量和本身热容量比例的无因次量。斯坦顿数得名自Thomas Edward Stanton (1865–1931)。斯坦顿数可用来描述强制对流下的传热特性。

S t = h G c p = h ρ u c p {\displaystyle St={\frac {h}{Gc_{p}}}={\frac {h}{\rho uc_{p}}}}

其中

斯坦顿数也可以用努塞尔数、雷诺数及普朗特数表示。

其中

斯坦顿数常用来考虑动量边界层及热边界层的相似性时出现,可以用来表示管壁剪力(因为黏度造成)以及管壁总热传(因为热扩散率造成)之间的关系。

利用热传及质传类似的特性,也可以用舍伍德数和施密特数取代努塞尔数和普朗特数,得到质传的等效斯坦顿数

S t m = S h R e S c {\displaystyle \mathrm {St} _{m}={\frac {\mathrm {Sh} }{\mathrm {Re} \,\mathrm {Sc} }}}

S t m = h m ρ m u {\displaystyle \mathrm {St} _{m}={\frac {h_{m}}{\rho _{m}u}}}

其中

斯坦顿数可以用来量测平板表面附近因为热传造成,边界层热能增加或是减少的速率。若焓厚度(enthalpy thickness)定义为

Δ 2 = 0 ρ u ρ u T T T s T d y {\displaystyle \Delta _{2}=\int _{0}^{\infty }{\frac {\rho u}{\rho _{\infty }u_{\infty }}}{\frac {T-T_{\infty }}{T_{s}-T_{\infty }}}dy}

则斯坦顿数可以等效如下式

S t = d Δ 2 d x {\displaystyle \mathrm {St} ={\frac {d\Delta _{2}}{dx}}}

上式是针对平板的边界层流,且平板的温度及特性都是相同的。

利用有关有粘性次层流及thermal log紊流模型的Reynolds-Colburn类比特性,可以得到以下紊流热传的公式

S t = C f / 2 1 + 12.8 ( P r 0.68 1 ) C f / 2 {\displaystyle \mathrm {St} ={\frac {C_{f}/2}{1+12.8\left(\mathrm {Pr} ^{0.68}-1\right){\sqrt {C_{f}/2}}}}}

其中

C f = 0.455 2 {\displaystyle C_{f}={\frac {0.455}{\left^{2}}}}

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