双缝实验中光子的动力学

✍ dations ◷ 2025-04-26 12:22:41 #量子力学,基本物理概念

双缝实验中光子的动力学描述了在双缝实验中,经典电磁波和其量子化的对应物——光子之间的关系。表面上,只要将经典场解释为光子的几率幅,光子的动力学似乎就能用经典的麦克斯韦方程组完全描述。然而,这种解释充满疏漏,并最终会导致矛盾的结论。也就是说,我们不能将电磁场看作是光子的波函数。主要原因在于,电磁场是物理实在的并且是可观测的;而从原理上说(即不管使用什么仪器),满足薛定谔方程的波函数都不是可观测量。从而,电磁场是一种物理实在的可观测场,而不仅仅代表了对振幅取模平方所对应的在某处找到光子的几率。而光子的波函数是否可定义,仍然是一个悬而未决的问题。

电磁波方程是一种简化了的麦克斯韦方程组,它描述了电磁场在真空或介质中的传播。电磁波方程的齐次形式,以电场 E {\displaystyle \mathbf {E} \,} 或磁场 B {\displaystyle \mathbf {B} \,} 的形式写成

其中 c {\displaystyle c\,} 是真空或介质中的光速。对于真空,c = 2.998 x 108米/秒,也就是光在自由空间中的速度。

磁场和电场之间的联系由麦克斯韦修正的安培定律给出:

沿z方向传播的电磁波可由一个平面正弦波来给出(在厘米-克-秒制和国际单位制下):

以上为电矢量。

以上为磁矢量,其中 k {\displaystyle k\,} 是波数。

是波的角频率。矢量正上方的标记分别表示x、y和z方向的单位矢量。

其中的参数包括振幅

和相位

其中

这个解可被写为简洁的形式

其中

是x-y平面的琼斯矢量。这里这个矢量的记法是借用了量子力学中的狄拉克符号。之所以用狄拉克符号来标注琼斯矢量是希望将其理解为量子力学中的态矢量。

从一个源点发出的球面波解为

其中 r {\displaystyle r\,} 是从波源出发的距离,而 r 0 {\displaystyle r_{0}\,} 是对应电场强度 E ( r 0 , t ) {\displaystyle \mathbf {E} (\mathbf {r_{0}} ,t)} 的从波源出发的距离。

而磁场和电场的关系为

其中单位矢量是沿径向的。

从一根无限长波源线发出的柱面波解是贝塞尔函数。对于远源情形,解简化为如下形式:

其中 r {\displaystyle r\,} r 0 {\displaystyle r_{0}\,} 的意义同上,和球面波呈 1 r {\displaystyle {\frac {1}{r}}\,} 衰减相比,柱面波的衰减为 1 r {\displaystyle {\frac {1}{\sqrt {r}}}\,}

惠更斯原理指出,向前行进的波前上的每一点都实则为新的扰动中心,从而成为新的子波源;而波前本身是所有这些子波叠加形成的包络。

这个原理意味着一束平面波传播至一个屏障上两个相邻的狭缝时,这两个狭缝可视作相关的波源。如果狭缝本身的长度和观察者所在距离相比很长,则观察到的波是柱面波;反之则是球面波。对于任意一种情形,从狭缝发出的电场正比于

考虑两个相邻距离为d的狭缝,在离狭缝距离为L处放置一个屏,则从狭缝1到屏上一点x的距离为

从狭缝2到屏上同一点x的距离为

当L很大,而x和L相比很小时,两者的距离差近似等于

场点x处的电场是来自每个狭缝的波前的叠加并正比于下面相位的实部:

入射到场点x的电磁波的总能量正比于电场的模平方,从而正比于

其中 λ {\displaystyle \lambda \,} 是电磁波的波长。当相位是 π {\displaystyle \pi \,} 的整数倍时来自狭缝的两列波有相长干涉,形成干涉驻波的波腹:

而在相位是 π / 2 {\displaystyle \pi /2\,} 的奇数倍时有相消干涉,此时对应着干涉驻波中两个相邻波腹当中的波节。

以上的处理方法都是经典的。不过,这种方法可以被推广成量子力学的方法,只需要将其中一个经典量重新解释为量子力学量。这个量就是上面用狄拉克符号写成的琼斯矢量 ϕ {\displaystyle \mid \phi \rangle } :将其从原本双缝实验中的经典描述改为用于描述光子量子态的态矢量。

通过普朗克的能量量子化假设和爱因斯坦对光电效应实验的解释,爱因斯坦提出了电磁波的能量是由不可再分的能量子组成的,这种不可再分的能量子称为光子。

由普朗克的能量量子化假设,光子的能量正比于电磁波的角频率:

则如在体积为V的盒子内存在有N个光子,电磁场的能量密度为 N ω V {\displaystyle {N\hbar \omega \over V}}

根据对应原理,当光子数量很大时,量子化的能量密度必须和经典场的能量密度一致。从而对于很大的N,我们有

则可得到盒子中的光子数量

从对应原理还可以得到光子的动量,其动量密度对应着经典的玻印亭矢量除以光速的平方,即

即一个光子的动量为 k {\displaystyle \hbar k}

将几率的概念应用到解释光子的行为时,有两种方法可以考虑:一种是用几率计算处在某个特定态上的可能的光子数量,另一种是用几率计算单个光子处在某个特定态上的可能性。前一种方法的结果会违反能量守恒;后一种方法虽然不直观但确实是可行的。狄拉克在双缝实验中对这一点进行了解释:

光子处于某一偏振态的几率取决于用麦克斯韦方程组描述的经典场;类似地,一个单光子的福柯态所对应的几率密度和其对应电磁场的能量密度的期望值有关。一般而言,量子力学中几率幅的叠加法则和经典的几率叠加看上去非常相似:

相关

  • 镰刀型细胞贫血症镰刀型红血球疾病(英语:Sickle-cell disease, SCD)是一组通常由双亲遗传而来的血液疾病。其中最常见的一种类型,叫做镰状红血球贫血症(Sickle-cell anemia, SCA)。该疾病会引起红
  • Apple BooksApple Books(前称iBooks)是苹果公司推出的一套专用于 Apple 设备上的电子书阅读软件。iBooks最早于2010年1月17日与iPad一起发布,并于4月份iPad上市时同时面世。iOS4发布时宣布
  • 穆戈贾雷山坐标:48°38′38″N 58°32′47″E / 48.64389°N 58.54639°E / 48.64389; 58.54639穆戈贾雷山(哈萨克语:Мұғалжар тауы),是哈萨克的山脉,位于该国西北部,处于阿克托
  • 共变 共变(共变性)可指:协变可以指:其对偶概念为反变。
  • 青城山道教学院青城山道教学院位于中国四川省成都市青城山,经国家宗教事务局批准设立,2007年9月12日正式揭牌,是中国西南地区第一所培养道教人才的高等宗教学院。
  • 大冢拓大冢拓(1973年6月14日-),日本政治家。自由民主党所属的众议院议员(当选3期)。党内所属派阀是清和政策研究会(细田派)。妻子是前朝日电视台播报员、现参议院议员丸川珠代。先后就读于
  • 克拉里登山坐标:46°50′31.5″N 08°52′16.5″E / 46.842083°N 8.871250°E / 46.842083; 8.871250克拉里登山(Clariden),是瑞士的山峰,位于该国东南部,处于格劳宾登州和乌里州之间接壤的
  • 联合国人权奖联合国人权奖(英语:United Nations Prize in the Field of Human Rights)是1966年根据联合国大会2217号决议通过的奖项,奖励给保护和促进人权的世界各组织或个人。1968年首次颁
  • 张秋生张秋生(1939年8月-),祖籍天津,出生于上海静海县,中国儿童文学家。曾获宋庆龄儿童文学奖等各式文学奖。主要作品有《校园里的蔷薇花》、《小巴掌童话百篇》、《新编小巴掌童话百篇
  • 点滴魔法珠点滴魔法珠(Bindeez),发音为 Aqua Dots是澳洲设计、在中国制造的魔力小球拼图益智玩具。被发现含有1,4-丁二醇能代谢成γ-羟基丁酸(GHB)成分的化学物。澳洲有三名儿童因误吞魔法