高斯磁定律

✍ dations ◷ 2025-10-28 00:54:14 #卡尔·弗里德里希·高斯,静磁学,电磁学

在电磁学里,高斯磁定律阐明,磁场的散度等于零。因此,磁场是一个螺线矢量场。从这事实,可以推断磁单极子不存在。磁的基本实体是磁偶极子,而不是磁荷。当然,假若将来科学家发现有磁单极子存在,那么,这定律就必须做适当的修改,如稍后论述。高斯磁定律是因德国物理学者卡尔·高斯而命名。

在物理学界,很多学者使用“高斯磁定律”来指称这定律,但并不是每一位学者都采用这名字。有些作者称它为“自由磁单极子缺失”,或明确地表示这定律没有取名字。还有些作者称此定律为“横向性要求”,因为在真空中或线性介质中传播的电磁波必须是横波。

高斯磁定律的方程可以写为两种形式:微分形式和积分形式。根据散度定理,这两种形式为等价的。

高斯磁定律的微分形式为

其中, B {\displaystyle \mathbf {B} \,\!} 是磁场。

这是麦克斯韦方程组中的一个方程。

高斯磁定律的积分形式为

{\displaystyle \oiint } \oiint S {\displaystyle {\mathbb {S} }} B d s = 0 {\displaystyle \mathbf {B} \cdot {\rm {d}}\mathbf {s} =0}

其中, S {\displaystyle \mathbb {S} \,\!} 是一个闭曲面, d s {\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {s} \,\!} 是微小面积分(请参阅曲面积分)。

这方程的左手边项目,称为通过闭曲面的净磁通量。高斯磁定律阐明这净磁通量永远等于零。

根据亥姆霍兹分解(Helmholtz decomposition),因为磁场的散度等于零,必定存在有矢量场 A {\displaystyle \mathbf {A} \,\!} 满足条件

这矢量场 A {\displaystyle \mathbf {A} \,\!} 称为磁矢势。

请注意并不是只有一个矢量场 A {\displaystyle \mathbf {A} \,\!} 满足这条件。实际上,有无限多个解答。应用一项矢量恒等式,

给予任意函数 ϕ {\displaystyle \phi \,\!} ,那么, A = A + ϕ {\displaystyle \mathbb {A} =\mathbf {A} +\nabla \phi \,\!} 也是一个解答。磁矢势的这种特性,称为规范自由。

磁场,就像任何矢量场,可以用场线来描绘其轨迹。磁场线是一组曲线,其方向对应于磁场的方向,其面密度与磁场的大小成正比。因为磁场的散度等于零,磁场线没有初始点,也没有终结点。磁场线或者形成一个闭循环,或者两个端点都延伸至无穷远。

假若,有科学家发现磁单极子存在于宇宙,则高斯磁定律不正确,必须修正。磁场的散度会与磁荷密度 ρ m {\displaystyle \rho _{m}\,\!} 成正比:

其中, μ 0 {\displaystyle \mu _{0}\,\!} 是磁常数。

从毕奥-萨伐尔定律,可以推导出高斯磁定律。毕奥-萨伐尔定律阐明,设定电流密度 J ( r ) {\displaystyle \mathbf {J} (\mathbf {r} ')\,\!} ,则磁场为

其中, r {\displaystyle \mathbf {r} '\,\!} 是源位置, r {\displaystyle \mathbf {r} \,\!} 是场位置, V {\displaystyle \mathbb {V} '\,\!} 是积分的体积, d 3 r {\displaystyle d^{3}r'\,\!} 是微小体积元素。

应用一项矢量恒等式,

将这恒等式带入毕奥-萨伐尔方程。由于梯度只作用于无单撇号的坐标,可以移到积分外,改为旋度:

应用一项矢量恒等式,

所以,高斯磁定律成立:

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