克劳修斯-克拉佩龙方程

✍ dations ◷ 2025-09-10 04:22:11 #热力学,方程

克劳修斯-克拉伯龙方程(英语:Clausius–Clapeyron relation)是用于描述单组分系统在相平衡时气压随温度的变化率的方法,以鲁道夫·克劳修斯和埃米尔·克拉伯龙命名。

此处 d P / d T {\displaystyle \mathrm {d} P/\mathrm {d} T} 是压强随温度的变化率, L {\displaystyle L} 是相变焓(早年称为潜热), T {\displaystyle T} 是相平衡温度, Δ V {\displaystyle \Delta V} 是相变过程中的比容变化。

使用热力学状态假设,以 s {\displaystyle s} 代表均质物质的比熵得出比容 v {\displaystyle v} 和温度 T {\displaystyle T} 的方程:508

在相变过程中,温度保持不变,于是:508

使用麦克斯韦关系式,可以得到:508

因为相变之中温度和压力都不变,所以压力对温度的导数并不是比容的函数:57, 62 & 671,于是其中偏微分可以变成全微分,可以求得积分关系:508

这里 Δ s s β s α {\displaystyle \Delta s\equiv s_{\beta }-s_{\alpha }} 以及 Δ v v β v α {\displaystyle \Delta v\equiv v_{\beta }-v_{\alpha }} 分别是比熵和比容从初相态 α {\displaystyle \alpha } 到末相态 β {\displaystyle \beta } 的变化。

对于一个内部经历可逆过程的封闭系统,热力学第一定律表达式为

使用焓的定义,并考虑到温度和压力为常数:508

将这一关系带入压力的微分的表达式,可以得到:508

这是克拉佩龙方程。

假设两个相态 α {\displaystyle \alpha } β {\displaystyle \beta } 相互关联且达到相平衡,则其化学势的关系为 μ α = μ β {\displaystyle \mu _{\alpha }=\mu _{\beta }} 。沿着共存曲线,我们也可以得到 d μ α = d μ β {\displaystyle \mathrm {d} \mu _{\alpha }=\mathrm {d} \mu _{\beta }} 。现在用吉布斯-杜安方程 d μ = M ( s d T + v d P ) {\displaystyle \mathrm {d} \mu =M(-s\mathrm {d} T+v\mathrm {d} P)} ,其中 s {\displaystyle s} v {\displaystyle v} 分别是比熵和比容, M {\displaystyle M} 是摩尔质量,可得到

因此,整理后得到

如同上面推导的延伸。

对于有气相参加的相变过程,气相比容 v g {\displaystyle v_{\mathrm {g} }} 要远远大于固体或液体的体积 v c {\displaystyle v_{\mathrm {c} }} ,所以固体和液体的体积可以忽略 Δ v = v g ( 1 v c v g ) v g {\displaystyle \Delta v=v_{\mathrm {g} }\left(1-{\tfrac {v_{\mathrm {c} }}{v_{\mathrm {g} }}}\right)\approx v_{\mathrm {g} }} 在较低的压力和气体分子间作用力的前提下,气体可以近似视为理想气体, v g = R T / P , {\displaystyle v_{\mathrm {g} }=RT/P,} 此处R是个别气体常数。于是:509

这就被称为克劳修斯-克拉佩龙方程。:509一般来说,相变焓 L {\displaystyle L} 是温度的函数,但如果相变焓随温度变化不大,那么可以积分得

这里 ( P 1 , T 1 ) {\displaystyle (P_{1},T_{1})} ( P 2 , T 2 ) {\displaystyle (P_{2},T_{2})} 是P-T图上的两个点,这是很有用的一个关系,因为他联系了饱和蒸汽压、温度和相变焓。不需要比容的数据,就可以估算饱和蒸汽压随温度变化的关系。

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