电感

✍ dations ◷ 2025-04-03 17:17:30 #物理量,电路,电动力学

电感(Inductance)是闭合回路的一种属性,即当通过闭合回路的电流改变时,会出现电动势来抵抗电流的改变。如果这种现象出现在自身回路中,那么这种电感称为自感(self-inductance),是闭合回路自己本身的属性。假设一个闭合回路的电流改变,由于感应作用在另外一个闭合回路中产生电动势,这种电感称为互感(mutual inductance)。电感以方程表达为

其中, E {\displaystyle {\mathcal {E}}} 是电动势, L {\displaystyle L} 是电感, i {\displaystyle i} 是电流, t {\displaystyle t} 是时间。

术语“电感”是1886年由奥利弗·赫维赛德命名。通常自感是以字母“L”标记,这可能是为了纪念物理学家海因里希·楞次的贡献。互感是以字母“M”标记,是其英文(Mutual Inductance)的第一个字母。采用国际单位制,电感的单位是亨利(henry),标记为“H”,是因美国科学家约瑟·亨利命名。1 H = 1 Wb/A。

电感器是专门用在电路里实现电感的电路元件。螺线管是一种简单的电感器,指的是多重卷绕的导线(称为“线圈”),内部可以是空心的,或者有一个金属芯。螺线管的电感是自感。变压器是两个耦合的线圈形成的电感器,由于具有互感属性,是一种基本磁路元件。在电路图中电感的电路符号多半以L开头,例如,L01、L02、L100、L201等。

应用麦克斯韦方程组,可以计算出电感。很多重要案例,经过简化程序后,可以被解析。当涉及高频率电流和伴随的集肤效应,经过解析拉普拉斯方程,可以得到面电流密度与磁场。假设导体是纤细导线,自感仍旧跟导线半径、内部电流分布有关。假若导线半径超小于其它长度尺寸,则这电流分布可以近似为常数(在导线的表面或体积内部)。

如右图所示,流动于闭合回路的含时电流 i ( t ) {\displaystyle i(t)} 所产生的含时磁通量 Φ ( i ) {\displaystyle \Phi (i)} ,根据法拉第电磁感应定律,会促使闭合回路本身出现感应电动势 E {\displaystyle {\mathcal {E}}}

其中, N {\displaystyle N} 是闭合回路的卷绕匝数。

设定电感 L {\displaystyle L}

则感应电动势与含时电流之间的关系为

由此可知,一个典型的电感元件中,在其几何与物理特性都固定的状况下,产生的电压 v {\displaystyle v} 为:

电感的作用是抵抗电流的变化,但是这种作用与电阻阻碍电流的流动是有区别的。电阻阻碍电流的流动的特征是消耗电能,而电感则纯粹是抵抗电流的变化。当电流增加时电感抵抗电流的增加;当电流减小时电感抵抗电流的减小。电感抵抗电流变化的过程并不消耗电能,当电流增加时它会将能量以磁场的形式暂时储存起来,等到电流减小时它又会将磁场的能量释放出来,其效应就是抵抗电流的变化。

如右图所示,流动于闭合回路1的含时电流 i 1 ( t ) {\displaystyle i_{1}(t)} ,会产生磁通量 Φ 2 ( t ) {\displaystyle \Phi _{2}(t)} 穿过闭合回路2,促使闭合回路2出现感应电动势 E 2 {\displaystyle {\mathcal {E}}_{2}} 。穿过闭合回路2的磁通量和流动于闭合回路1的含时电流,有线性关系,称为互感 M 21 {\displaystyle M_{21}} ,以方程表达为。

计算互感,可使用纽曼公式(Neumann formula):

其中, μ 0 {\displaystyle \mu _{0}} 是磁常数, C 1 {\displaystyle \mathbb {C} _{1}} 是闭合回路1, C 2 {\displaystyle \mathbb {C} _{2}} 是闭合回路2, X 1 {\displaystyle \mathbf {X} _{1}} 是微小线元素 d 1 {\displaystyle \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}_{1}} 的位置, X 2 {\displaystyle \mathbf {X} _{2}} 是微小线元素 d 2 {\displaystyle \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}_{2}} 的位置。

由此公式可见,两个线圈之间互感相同: M 12 = M 21 {\displaystyle M_{12}=M_{21}} ,且互感是由两个线圈的形状、尺寸和相对位置而确定。

穿过闭合回路2的磁通量 Φ 2 ( t ) {\displaystyle \Phi _{2}(t)}

其中, S 2 {\displaystyle \mathbb {S} _{2}} 是边缘为 C 2 {\displaystyle \mathbb {C} _{2}} 的任意曲面, d a 2 {\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {a} _{2}} 是微小面元素。

改用磁矢势 A 1 {\displaystyle \mathbf {A} _{1}} 计算:

其中, 2 {\displaystyle \nabla _{2}} 是对于变矢量 X 2 {\displaystyle \mathbf {X} _{2}} 的偏微分。

应用斯托克斯公式,可以得到

磁矢势 A 1 ( X 2 , t ) {\displaystyle \mathbf {A} _{1}(\mathbf {X} _{2},t)} 的定义式为

磁通量与流动于闭合回路1 C 1 {\displaystyle \mathbb {C} _{1}} 的电流 i 1 {\displaystyle i_{1}} 的关系式为

所以,互感为

这方程称为纽曼公式(Neumann formula)。注意到对换闭合回路 C 1 {\displaystyle \mathbb {C} _{1}} C 2 {\displaystyle \mathbb {C} _{2}} 不会改变结果, M 21 = M 12 {\displaystyle M_{21}=M_{12}} ,因此,可以以变数 M {\displaystyle M} 统一代表。

类似地,穿过闭合回路1的磁通量 Φ 1 ( t ) {\displaystyle \Phi _{1}(t)}

除去所有下标,令 C {\displaystyle \mathbb {C} } C {\displaystyle \mathbb {C} '} 代表同一闭合回路,自感以方程表示为

X 1 = X 1 {\displaystyle \mathbf {X} _{1}=\mathbf {X} '_{1}} 时,这积分可能会发散,需要特别加以处理。另外,若假设闭合回路为无穷细小,则在闭合回路附近,磁场会变得无穷大,磁通量也会变得无穷大,所以,必须给予闭合回路有限尺寸,设定其截面半径 r 0 {\displaystyle r_{0}} 超小于径长 0 {\displaystyle \ell _{0}}

有很多种方法可以化解这困难。例如,令 C {\displaystyle \mathbb {C} } 为闭合回路的中心曲轴,令 C {\displaystyle \mathbb {C} '} 为闭合回路的表面,则 X 1 X 1 {\displaystyle \mathbf {X} _{1}\neq \mathbf {X} '_{1}} ,这积分就不会发散了。

将前面论述加以推广,思考 K {\displaystyle K} 条闭合回路,设定第 k {\displaystyle k} 条闭合回路的卷绕匝数为 N k {\displaystyle N_{k}} ,载有电流 i k {\displaystyle i_{k}} ,则其磁链 N k Φ k {\displaystyle N_{k}\Phi _{k}}

其中, Φ k {\displaystyle \Phi _{k}} 是穿过第 k {\displaystyle k} 条闭合回路的磁通量, L k , k = L k {\displaystyle L_{k,k}=L_{k}} 是自感, L k , n = M k , n , k n {\displaystyle L_{k,n}=M_{k,n},k\neq n} 是互感。

由于第 n {\displaystyle n} 条闭合回路对于磁通量 Φ k {\displaystyle \Phi _{k}} 的总贡献是卷绕匝数乘以电流,即 N n i n {\displaystyle N_{n}i_{n}} ,所以, L k , n {\displaystyle L_{k,n}} 与乘积 N k N n {\displaystyle N_{k}N_{n}} 成正比。

从法拉第电磁感应定律,可以得到

其中, v k {\displaystyle v_{k}} 是第 k {\displaystyle k} 条闭合回路的感应电压。

k {\displaystyle k} 条闭合回路的电功率 p k {\displaystyle p_{k}}

假设原先所有电流为零,即 i 1 = i 2 = = i K = 0 {\displaystyle i_{1}=i_{2}=\dots =i_{K}=0} ,储存于所有闭合回路的总磁能为 0 {\displaystyle 0} 。现在,将第一条闭合回路的电流 i 1 {\displaystyle i_{1}} 平滑地从 0 {\displaystyle 0} 增加到 I 1 {\displaystyle I_{1}} ,同时保持其它闭合回路的电流不变,则储存于第一条闭合回路的磁能 W 1 {\displaystyle W_{1}}

然后,将第二条闭合回路的电流 i 2 {\displaystyle i_{2}} 平滑地从 0 {\displaystyle 0} 增加到 I 2 {\displaystyle I_{2}} ,同时保持其它闭合回路的电流不变,则储存于第二条闭合回路的磁能 W 2 {\displaystyle W_{2}}

案照这方法继续地计算,储存于第 k {\displaystyle k} 条闭合回路的磁能 W k {\displaystyle W_{k}}

所以,当每一个闭合回路的电流都平滑地增加到其最终电流之后,储存于所有闭合回路的总磁能 W {\displaystyle W}

假设将 I n {\displaystyle I_{n}} I k {\displaystyle I_{k}} 的数值交换,总磁能 W {\displaystyle W} 不会改变。满足可积分条件 2 W I n I k = 2 W I k I n {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}{W}}{\partial I_{n}\partial I_{k}}}={\frac {\partial ^{2}{W}}{\partial I_{k}\partial I_{n}}}} ,必需要求 L k , n = L

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