定常系统

✍ dations ◷ 2025-04-26 12:55:05 #力学,经典力学,拉格朗日力学,哈密顿力学,物理学系统

在经典力学里,如果一个系统的所有约束都是定常约束(scleronomous constraint),则称此系统为定常系统(scleronomous system)。定常约束显性地不含时间。假若约束显性地含时间,则称此约束为非定常约束。

在三维空间里,一个质量为 m {\displaystyle m} 、速度为 v {\displaystyle \mathbf {v} } 的粒子的动能是

速度是位置 r {\displaystyle \mathbf {r} } 对于时间 t {\displaystyle t} 的导数。应用偏微分连锁律,可以得到

其中, q i {\displaystyle q_{i}} 是第 i {\displaystyle i} 个广义坐标, q ˙ i {\displaystyle {\dot {q}}_{i}} 是对应的广义速度。

所以,

将方程展开,动能可以分为三个项目表示:

其中,

T 0 {\displaystyle T_{0}} T 1 {\displaystyle T_{1}} T 2 {\displaystyle T_{2}} 分别为广义速度 q ˙ i {\displaystyle {\dot {q}}_{i}} 的0次、1次、2次齐次函数。如果这系统是定常系统,位置不显性地含时间, r t = 0 {\displaystyle {\frac {\partial \mathbf {r} }{\partial t}}=0} ,则只有 T 2 {\displaystyle T_{2}} 不等于零。所以, T = T 2 {\displaystyle T=T_{2}} ,动能是广义速度的2次齐次函数。

如右图所示,单摆是由一个摆锤与一条绳子组成的简单机械;绳子的上端固定,下端系着摆锤。由于这绳子是无法伸缩的,绳子的长度是常数。所以,这系统是定常系统;它遵守定常约束

其中, ( x ,   y ) {\displaystyle (x,\ y)} 是摆锤的位置, L {\displaystyle L} 是摆长。

参考右图,假设一个单摆的绳子上端受到简谐运动的驱动:

这里, x 0 {\displaystyle x_{0}} 是振幅, ω {\displaystyle \omega } 是角频率, t {\displaystyle t} 是时间。

由于无法伸缩绳子的长度是常数,摆锤与绳子上端的直线距离保持不变。但是,因为单摆的绳子上端受到简谐运动的驱动,这个受驱摆系统是非定常系统;它遵守非定常约束

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