相量

物理和工程领域中，常会使用到正弦信号（例如交流电路的分析），这时可以使用相量来简化分析。相量（英语：Phasor）是振幅（）、相位（）和频率（）均为非时变的正弦波的一个复数，是更一般的概念解析表示法的一个特例。而将正弦信号用复数表示后进行电路分析的方法称为相量法，而在相量图中利用矢量表示正弦交流电的图解法称为矢量图法。相量法可以将这几个参数的相互依赖性降低，使这3个参数相互独立，这样就能简化特定的计算。Phasor是Phase Vector的混成词。Phasor也被称作复振幅，在比较古老的英文工程文献当中，也常被写作sinor，甚至写作complexor。

参数中的频率参数对正弦波的线性组合的所有分量都一样，若利用相量法将这一因子提取出来，留下的只是振幅和相位信息的代数组合而不是三角函数的组合。同样，线性微分方程的求解也可以通过相量法简化为代数运算。不过因为要提取频率，所以只有同频率的正弦量才能进行相量运算。由此可知，相量是一种简化的表示方法，纪录一正弦波的振幅和相位数据。因此，相量一般指振幅和相位部分。

忽略一些数学细节，相量变换也可以看作是拉普拉斯变换的特定情况，该变换还能同时导出RLC电路的瞬态响应。然而拉普拉斯变换在数学上应用较为困难，因而在只需要进行稳态分析时没有必要使用。

通过欧拉公式，我们可以将正弦信号表示为二复数函数项的和：

也可单用实部表示：

或可单用虚部表示：

更进一步，若所分析电路为线性，由于信号源只为单一固定频率ω而不产生其他杂项（例如谐波），因此可以只取其复数的常数部分${\displaystyle A{e}^{j\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}}$，一般把这部分定义为相量。我们也可以用另一种更精简的极坐标形式表示：${\displaystyle A\mathrm{\angle <!--\; \angle \; -->}\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$。

在电气工程领域当中，相角通常是以度来定义，而非弧度；振幅大小则通常是以均方根定义，而非峰－峰值。

正弦波可以被理解成复平面上的旋转矢量在实轴上的投影。这一矢量的模是振动的幅度，而矢量的幅角是总相位${\displaystyle \mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t+\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$。相位常数${\displaystyle \mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$代表复矢量于${\displaystyle t=0}$时刻与实轴的夹角。

相量${\displaystyle A{e}^{j\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}{e}^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}}$与复常数${\displaystyle B{e}^{j\mathrm{\varphi <!--\; \varphi \; -->}}}$的乘积也是一个相量，这意味着相量乘法只会改变正弦波的振幅和相位：

在电子学中，${\displaystyle B{e}^{j\mathrm{\varphi <!--\; \varphi \; -->}}}$是独立于时间的阻抗，且并不是另一相量的简短记法。 阻抗乘以相量电流可得到相量电压。但2个相量相乘或相量乘方运算的结果表示2个正弦波的乘积，这种运算是非线性运算，会产生新的频率分量。相量记法只能表示同一频率的系统，例如正弦波模拟的线性系统。

一个相量的时间导数或积分可以产生另一个相量，例如：

因此在相量表示法中，正弦波的时间导数仅需要与常数${\displaystyle j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}=(e^{j\frac{\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}{2}}\cdot <!--\; \cdot \; -->\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->})}$相乘就能得到；同样，对相量进行积分运算也只需要乘以常数${\displaystyle \frac{1}{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}}=\frac{e^{-<!--\; -\; -->j\frac{\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}{2}}}{\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}}}$就能得到；不论是微分还是积分运算，时间变量因子${\displaystyle e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}}$均不受影响。当利用相量法求解线性微分方程时，我们只需要将方程中全部项中的因子${\displaystyle e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}}$提取出来后，计算完成后将这一因子重新引入答案中，就可完成全部求解。例如，求解RC电路中电容上的电压，可建立下列微分方程：

当电路中的电压源是正弦变化时：

可以代换成如下方程：

其中相量${\displaystyle V_s=V_P{e}^{j\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}},}$，相量${\displaystyle V_c}$是需要求取的未知量。

利用相量的简短记法，微分方程可化简为：

解得相量电容电压为：

如上所示，结果为一个因子与${\displaystyle V_s}$的乘积，这代表了关联于${\displaystyle V_P}$和${\displaystyle \mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}$的${\displaystyle v_C(t)}$的幅值和相位的不同之处。

用极坐标形式表示，则结果为：

因此得到电容电压为：

多个相量相加可以得到另一个相量，因为同频率的正弦波相加可得到频率相同的合成正弦波：

其中：

由复平面上的余弦定理或角的和差恒等式也可得到相同结果：

其中${\displaystyle \mathrm{\Delta <!--\; \Delta \; -->}\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}={\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}_1-<!--\; -\; -->{\mathrm{\theta <!--\; \theta \; -->}}_2}$。

这种计算方法的关键是A₃和θ₃ 并不取决于ω或t，因为在这种情况下才可以使用相量法。方程中的时间和频率因子可以在计算时去掉，在相量运算完成后的结果中乘以这一因子即可。若使用极坐标表示法，运算的形式则为：

另外一个考虑问题的角度是将加法运算视为与的矢量和，最终得到矢量，如上图所示。

在物理学中，当正弦波发生相长或相消干涉时，可被视为相量加法。若将3个大小相当的矢量首尾相接，得到的是一个等边三角形，因此每2个相量间的夹角是120°（2π/3弧度），即波长的三分之一λ/₃。因此每一波形之间的相位差必须为120°时，正弦波才能发生完全相消干涉，而这种相位条件与三相交流电是相同的。用公式可表示为：

在三个波相消干涉的情况下，第一个波和第三个波的相位相差240°，而两个波发生相消干涉的条件是相位相差180°时。若多个波进行相消干涉，第一个相量和最后一个相量几乎平行。这意味着对于多个波源的情况，第一个波和最后一个波发生相消干涉的条件是相位相差360°，即一个全波长${\displaystyle \mathrm{\lambda <!--\; \lambda \; -->}}$。因此，单缝衍射的极小值位置是光程差为全波长的位置。

电机工程师、电子工程师、电气工程师以及飞机工程师都使用相量图使复常数和相量变量可视化。与矢量一样，在图纸或计算机中都用箭头代表相量。相量可以用指数形式或极坐标形式表示，各有优点。

用相量法表示正弦交流电后，就可以将直流电路的分析方法直接用于分析交流电路，这些基本定律如下：

由以上定律，我们可以使用相量法进行阻性电路分析，可分析包含电阻、电容和电感的单一频率交流电路。分析多频率线性交流电路和不同波形的交流电路时，可以先将电路化为正弦波分量的组合（由叠加定理满足），然后对每一频率情况的正弦波进行分析，找出电压和电流。

在三相交流电力系统的分析中，通常会有一组相量被定义为3个复单位立方根，并以图表示为角0°、120°以及240°处的单位幅值。将多相交流电路的量化为相量后，平衡电路可被化简，而非平衡电路可被当作对称电路的代数组合。这种方法简化了电学计算中计算电压降、功率流以及短路电流所需的工作。在电力系统分析中，相位角的单位常为度，而幅值大小则通常是以方均值而不是峰值来定义。

同步相量技术中使用数字式仪表来测量相量，先进的测量设备包括同步相量测量装置（PMU），能直接即刻测得某节点的相量，不需要花费时间进行大量的计算。在输电系统中，相量一般被广泛地认为是表示输电系统电压。相量的微小变化是功率流和系统稳定性的灵敏指示参数。

${\displaystyle \frac{d\mathrm{Re}<!--\; \; -->\{V_c\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}}{dt}+\frac{1}{RC}\mathrm{Re}<!--\; \; -->\{V_c\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}=\frac{1}{RC}\mathrm{Re}<!--\; \; -->\{V_s\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}}$

(式1)

由于对所有${\displaystyle t}$，更清楚地说是所有${\displaystyle t-<!--\; -\; -->\frac{\mathrm{\pi <!--\; \pi \; -->}}{2\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}},}$，上式均成立，因此下式同样成立：

${\displaystyle \frac{d\mathrm{Im}<!--\; \; -->\{V_c\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}}{dt}+\frac{1}{RC}\mathrm{Im}<!--\; \; -->\{V_c\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}=\frac{1}{RC}\mathrm{Im}<!--\; \; -->\{V_s\cdot <!--\; \cdot \; -->e^{j\mathrm{\omega <!--\; \omega \; -->}t}\}}$

(式2)

更显而易见的关系如下述方程所示：

将以上二式代入式1和式2，然后令式2乘以${\displaystyle j}$，最后将式1和乘${\displaystyle j}$后的式2相加，得到：

证毕。