舒尔正交关系

✍ dations ◷ 2025-04-02 13:27:57 #群表示论

舒尔正交关系(Schur orthogonality relations)描述了有限群表示中的核心事实。它可以推广到一般的紧群,特别是紧李群,比如旋转群 (3)。此关系可借由舒尔引理证明。

Γ ( λ ) ( R ) m n {\displaystyle \Gamma ^{(\lambda )}(R)_{mn}} | 阶(即 有 || 个元素)有限群 G = { R } {\displaystyle G=\{R\}} 的所有元素。如果两个矩阵是在同一个不可约表示 Γ ( λ ) = Γ ( μ ) {\displaystyle \Gamma ^{(\lambda )}=\Gamma ^{(\mu )}} = 2)。在 S 3 {\displaystyle S_{3}} 情形,通常将这个不可约表示利用杨氏表(杨氏矩阵)记作 λ = {\displaystyle \lambda =} 而在 C 3 v {\displaystyle C_{3v}} 情形通常写成 λ = E {\displaystyle \lambda =E} 。在两种情形不可约表示都由如下六个实矩阵组成,每个代表一个群元素

元素 (1,1) 的正规化为:

同样可以证明其它矩阵元素 (2,2)、(1,2) 与 (2,1) 的正规化。元素 (1,1) 与 (2,2) 的正交性:

类似的关系对元素 (1,1) 与 (1,2) 的正交性成立,如是等等。容易验证此例中所有对应矩阵元素之和为零,因为给定表示与恒等表示的正交性。

矩阵的迹是对角矩阵元素之和,

所有迹的集合 χ { Tr ( Γ ( R ) ) | R G } {\displaystyle \chi \equiv \{\operatorname {Tr} {\big (}\Gamma (R){\big )}\;|\;R\in G\}} 是一个表示的特征标。通常将一个不可约表示中矩阵的迹写成 χ ( λ ) {\displaystyle \chi ^{(\lambda )}}

利用这种记号我们可写出多个特征标公式:

这可以用来检验一个表示是否是可约的(这些公式说明在任意特征标表中一行是正交向量)。以及

这帮助我们确认不可约表示 Γ ( λ ) {\displaystyle \Gamma ^{(\lambda )}} 在具有特征标 χ ( R ) {\displaystyle \chi (R)} 的可约表示 Γ {\displaystyle \Gamma \,} 中包含的次数。

例如,如果

这个群的阶是

Γ ( λ ) {\displaystyle \Gamma ^{(\lambda )}\,} 在给定“可约”表示 Γ {\displaystyle \Gamma \,} 中包含的次数是

关于群特征表参见特征标理论。

有限群的正交关系推广为紧群(包含紧李群,比如 SO(3))本质上是简单的:只要将在群上的求和换成在群上的积分。

每个紧群 G {\displaystyle G} 有惟一一个双不变哈尔测度,使得群的体积是 1。将这个测度记成 d g {\displaystyle dg} 。设 ( π α ) {\displaystyle (\pi ^{\alpha })} G {\displaystyle G} 的不可约表示的一个完备集合,设 ϕ v , w α ( g ) =< v , π α ( g ) w > {\displaystyle \phi _{v,w}^{\alpha }(g)=<v,\pi ^{\alpha }(g)w>} 是表示 π α {\displaystyle \pi ^{\alpha }} 的矩阵系数。正交关系可以叙述为两部分1) 如果 π α π β {\displaystyle \pi ^{\alpha }\ncong \pi ^{\beta }} 则:

2)如果 { e i } {\displaystyle \{e_{i}\}} 是表示空间 π α {\displaystyle \pi ^{\alpha }} 的一个正交规范基,则:

这里 d α {\displaystyle d^{\alpha }} π α {\displaystyle \pi ^{\alpha }} 的维数。这些正交关系以及所有表示的维数有限是彼得-外尔定理的推论。

一个三参数群的例子是矩阵群 SO(3),有所有 3×3 正交矩阵组成。这个群的一个可能的参数化是利用欧拉角: x = ( α , β , γ ) {\displaystyle \mathbf {x} =(\alpha ,\beta ,\gamma )} 。界限是 0 α , γ 2 π {\displaystyle 0\leq \alpha ,\gamma \leq 2\pi } 以及 0 β π {\displaystyle 0\leq \beta \leq \pi }

体积元素 ω ( x ) d x 1 d x 2 d x r {\displaystyle \omega (\mathbf {x} )\,dx_{1}dx_{2}\cdots dx_{r}} 的计算不仅取决于参数的选取,也取决于最终结果,即加权函数(测度) ω ( x ) {\displaystyle \omega (\mathbf {x} )} 的解析形式。

例如,SO(3) 的欧拉角参数化给出权重 ω ( α , β , γ ) = sin β , {\displaystyle \omega (\alpha ,\beta ,\gamma )=\sin \!\beta \,,} ,而 n, ψ 参数化给出权重t ω ( ψ , θ , ϕ ) = 2 ( 1 cos ψ ) sin θ {\displaystyle \omega (\psi ,\theta ,\phi )=2(1-\cos \psi )\sin \!\theta \,} ,其中 0 ψ π , 0 ϕ 2 π , 0 θ π {\displaystyle 0\leq \psi \leq \pi ,\;\;0\leq \phi \leq 2\pi ,\;\;0\leq \theta \leq \pi }

可以证明一个紧李群的不可约表示是有限维的并可选成酉的:

简记成

正交关系具有形式

群的体积是

我们注意到 SO(3) 的不可约表示是维格纳D-矩阵(Wigner D-matrix) D ( α β γ ) {\displaystyle D^{\ell }(\alpha \beta \gamma )} ,它们的维数是 2 + 1 {\displaystyle 2\ell +1} 。故

它们满足

任何以物理或化学为目的的群表示论书籍中都会提到正交关系。下面更高等的书籍给出了证明:

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