张量 (内蕴定义)

✍ dations ◷ 2025-04-03 17:01:40 #张量

在数学中,处理张量理论的现代无分量(component-free(英语:component-free))方法首先将张量视为抽象对象,表示多重线性概念的某些特定类型。他们一些熟知的性质可由作为线性映射或更广泛地定义得出;而张量的操作导致了线性代数扩张为多重线性代数。

在微分几何中,一个内蕴的几何论断也许可以用一个流形上的张量场表示,这样完全不必使用参考坐标系。在广义相对论中同样如此,张量场描述了物理性质。无分量方法在抽象代数与同调代数中也很常用,在那里张量自然地出现了。

给定域 F {\displaystyle F} * 是 的对偶空间。

如果在我们的积中有 m {\displaystyle m} 到 的可逆线性变换的空间,但对于张量空间没有类似的记法。

微分几何、物理学和工程学必须经常要处理光滑流形上的张量场。术语“张量'”实际上有时用作张量场的简称。一个张量场表达了逐点变化的张量的概念。

对任何给定向量空间 V {\displaystyle V} 我们有 V {\displaystyle V} 的一组基底 { e i } {\displaystyle \{\mathbf {e} _{i}\}} ,以及对应的对偶空间 V {\displaystyle V^{*}} 以及和向量基底 { e i } {\displaystyle \{\mathbf {e} _{i}\}} 对应的对偶基底 { ω j } {\displaystyle \{\omega ^{j}\}} (也可用 { e j } {\displaystyle \{\mathbf {e} ^{*j}\}} 来表示)。上指标与下指标的区别提醒我们分量变换的方式以及向量跟余向量(covector)或是向量跟余向量的系数的分别。

例如,取空间

中的张量 T {\displaystyle \mathbf {T} } ,在我们的坐标系下分量可写成

这里我们使用爱因斯坦求和约定,这是处理张量分量的一种常见约定:即当张量分量同时出现了一组上指标与下指标时,我们对这上下指标所有可能值求和,比如说: a i d x i {\displaystyle a_{i}dx^{i}} 这符号,在这约定下即代表 i a i d x i {\displaystyle \textstyle \sum _{i}a_{i}dx^{i}} 。也就是说在在爱因斯坦求和约定下我们有 T i j k e i e j ω k = i j k T i j k e i e j ω k {\displaystyle \textstyle T^{ij}{}_{k}\,\mathbf {e} _{i}\otimes \mathbf {e} _{j}\otimes \omega ^{k}=\sum _{ijk}T^{ij}{}_{k}\,\mathbf {e} _{i}\otimes \mathbf {e} _{j}\otimes \omega ^{k}} 。在物理中我们经常使用表达式

来表示张量,就像向量经常写成分量形式,这可以视为一个 n × n × n {\displaystyle n\times n\times n} 数组。假设在另一坐标系中,有另一组基底 { e ^ i } {\displaystyle \{\mathbf {\hat {e}} _{i}\}} ,则对同一向量来说两组基底对应的分量将会不同。如果 ( R i j ) {\displaystyle (R_{i}^{j})} 是两基底间的变换矩阵(注意这不是一个张量,因为它表达一个基的变化而不是一个几何实体),也就是

,设 ( R 1 ) k l {\displaystyle (R^{-1})_{k}^{l}} ( R i j ) {\displaystyle (R_{i}^{j})} 的逆矩阵,对同一张量在新基底的张量分量设为 T ^ i j k {\displaystyle \textstyle {\hat {T}}^{i'j'}\!{}_{k'}} ,则两者之间的变换公式为:

注意上面的第二个等式使用了爱因斯坦求和约定。在旧教材中这个变换规律经常作为一个张量的定义。形式上,这意味这那个张量作为所有坐标变换组成的群的一个特定表示。

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