运动常数

✍ dations ◷ 2025-07-11 01:30:38 #力学,经典力学,哈密顿力学,运动学

在经典力学里,对于一个动力系统,随着时间的演进,所有保持不变的物理量都称为运动常数(constant of motion),又称为守恒量。它的作用有点类似运动的约束。可是,运动常数是数学的约束,自然地从运动方程中显现出来,而不是物理的约束;物理的约束会有相应的约束力来维持这约束。常见的运动常数例子有能量、动量、角动量、拉普拉斯-龙格-楞次矢量。

运动常数的辨认对于研究物理问题是非常重要的。通过解析运动常数,可以明了许多物体运动的性质,而不需将运动方程的解答完全计算出来。假若一个物体的角动量矢量是恒定的,则此物体的轨迹(Trajectory)必包含于一个平面。在有些幸运的状况下,甚至连运动轨迹都可以简单地导引出来;因为它们是运动常数的等值曲面之相交线。举例而言,从潘索椭圆球(Poinsot's ellipsoid)可以观察出,一个净力矩等于零的刚体的旋转,其角速度轨迹是一个圆球(角动量守恒)与一个椭圆球(能量守恒)的相交。用别种方法,这答案或许很不容易导引出。因此,运动常数的辨认是很重要的研究目标。

辨认运动常数的方法有好几种:

另外一个很有用的理论,泊松定理阐明:假若 A {\displaystyle A} B {\displaystyle B} 都是运动常数,则它们的泊松括号 {\displaystyle } 也是运动常数。

一个物理系统,假若拥有 n {\displaystyle n} 个自由度, n {\displaystyle n} 个运动常数,其任何一对运动常数的泊松括号等于零,则称此系统为完全可积分系统(completely integrable system)。称这一集合的运动常数互相对合。

假若,一个可观测量 Q {\displaystyle Q} 与哈密顿量 H {\displaystyle H} 是可交换的,而且不显性地含时间,则此可观测量是个运动常数。

假设,一个可观测量 Q = Q ( x , p , t ) {\displaystyle Q=Q(x,p,t)} 跟位置 x {\displaystyle x} 、动量 p {\displaystyle p} 、时间 t {\displaystyle t} 有关。再假设一个波函数 ψ {\displaystyle \psi } 遵守薛定谔方程 i ψ t = H ψ {\displaystyle i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}=H\psi } 。求 Q {\displaystyle Q} 期望值对于时间 t {\displaystyle t} 的导数,

其中, = H Q Q H {\displaystyle =HQ-QH} 是交换子。

假若, Q {\displaystyle Q} 与哈密顿量 H {\displaystyle H} 是可交换的,而且不显性地含时间,则

所以, Q {\displaystyle Q} 是运动常数。

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