四维频率

✍ dations ◷ 2025-04-26 13:00:28 #闵可夫斯基时空,狭义相对论

在电磁学里,平面电磁波的四维频率 f μ {\displaystyle f^{\mu }} 以公式定义为

其中, f {\displaystyle f} 是电磁波的频率, n {\displaystyle \mathbf {n} } 是朝着电磁波传播方向的单位矢量。

四维频率与自己的内积永远等于零:

类似地,四维角频率 ω μ {\displaystyle \omega ^{\mu }} 以公式定义为

其中, ω {\displaystyle \omega } 是电磁波的角频率。

显然地,

四维波矢 k μ {\displaystyle {k}^{\mu }} 与四维角频率有密切的关系,定义为

其中, k {\displaystyle \mathbf {k} } 是电磁波的波矢。

在本篇文章里,闵可夫斯基度规的形式被规定为 d i a g ( 1 , 1 , 1 , 1 ) {\displaystyle diag(1,-1,-1,-1)} ,这是参考了约翰·杰克森(John D. Jackson)的著作《经典电动力学》中所采用的形式;并且使用了经典的张量代数以及爱因斯坦求和约定。

给予两个惯性参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} ;相对于参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} ,参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} 以速度 v {\displaystyle \mathbf {v} } 移动。对于这两个参考系,相关的洛伦兹变换矩阵 Λ ν μ {\displaystyle \Lambda _{\nu }^{\mu }}

其中, γ = 1 1 ( v c ) 2 {\displaystyle \gamma ={\cfrac {1}{\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}}} 是洛伦兹因子, β = v c {\displaystyle \beta ={\frac {v}{c}}} 是贝塔因子, β x {\displaystyle \beta _{x}} β y {\displaystyle \beta _{y}} β z {\displaystyle \beta _{z}} 分别是参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} 对于参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} 的 x-轴、y-轴、z-轴方向的相对速度 v x {\displaystyle v_{x}} v y {\displaystyle v_{y}} v z {\displaystyle v_{z}} 的贝塔因子。

设定一个朝着 k ^ {\displaystyle {\hat {\mathbf {k} }}} 方向传播于真空的平面电磁波,对于参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} ,这平面电磁波以公式表达为

其中, E {\displaystyle \mathbf {E} } B {\displaystyle \mathbf {B} } 分别是电磁波的电场、磁场, E 0 {\displaystyle E_{0}} B 0 {\displaystyle B_{0}} 分别是其波幅, k μ {\displaystyle k^{\mu }} 是四维波矢, x μ = ( c t , x ) {\displaystyle x_{\mu }=(ct,-\mathbf {x} )} 是四维位置, x {\displaystyle \mathbf {x} } 是位置, η ^ 1 {\displaystyle {\hat {\boldsymbol {\eta }}}_{1}} η ^ 2 {\displaystyle {\hat {\boldsymbol {\eta }}}_{2}} 分别垂直于 k ^ {\displaystyle {\hat {\mathbf {k} }}} ,而且 η ^ 2 = k ^ × η ^ 1 {\displaystyle {\hat {\boldsymbol {\eta }}}_{2}={\hat {\mathbf {k} }}\times {\hat {\boldsymbol {\eta }}}_{1}}

那么,对于参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} ,这平面电磁波以公式表达为

四维波矢 k ¯ μ {\displaystyle {\overline {k}}^{\mu }} k μ {\displaystyle {k}^{\mu }} 之间的关系为

经过一番运算,可以求得

其中, v μ = ( γ c , γ v ) {\displaystyle v_{\mu }=(\gamma c,\,-\gamma \mathbf {v} )} 是参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} 相对于参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} 的四维速度, v {\displaystyle \mathbf {v} } 是参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} 相对于参考系 S {\displaystyle {\mathcal {S}}} 的速度。

在真空里,四维频率与四维波矢之间的关系为

所以,

这也是参考系 S ¯ {\displaystyle {\overline {\mathcal {S}}}} 的观察者所观察到的频率。

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