巨热力学势

✍ dations ◷ 2025-08-26 12:29:57 #热力学

巨热力学势,也称作朗道自由能,是统计力学中使用的一个量,特别是在开放系统的不可逆过程里使用。在统计力学中,它作为巨正则系综的特性函数出现。

巨热力学势一般记作 Φ G {\displaystyle \Phi _{\mathrm {G} }} J {\displaystyle J} ,其定义为

U {\displaystyle U} 是内能, T {\displaystyle T} 是系统的温度, S {\displaystyle S} 是熵, μ {\displaystyle \mu } 是化学势能, N {\displaystyle N} 是系统中的粒子数。

巨热力学势的改变量为

这里 p {\displaystyle p} 为压强, V {\displaystyle V} 为体积。该等式推导过程中用到了热力学基本关系。

当系统达到热力学平衡, J {\displaystyle J} 有最小值。这一点可由等温定容、化学势能恒定的条件下 d J = 0 {\displaystyle dJ=0} 自然得出。

一些文献中会提到朗道自由能或朗道势能:

Ω   = d e f   F μ N = U T S μ N {\displaystyle \Omega \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ F-\mu N=U-TS-\mu N}

这以俄罗斯物理学家列夫·朗道命名。视系统具体的定义,它可能是巨热力学势的同义词。对于均相系统,一般有 Ω = p V {\displaystyle \Omega =-pV}

对于一标度伸缩不变的体系(即由 λ {\displaystyle \lambda } 个全同子系统 V {\displaystyle V} 组合而成的大系统 λ V {\displaystyle \lambda V} )而言,当我们试图扩大此系统的体积而保持系统状态均一稳定时,必然有新的粒子和更多能量从粒子源涌入该系统。在这过程中,压强作为强度性质,将不随体积的变化而改变:

( p V ) μ , T = 0 {\displaystyle \left({\frac {\partial \langle p\rangle }{\partial V}}\right)_{\mu ,T}=0}

同时粒子数和其它的广延性质(内能、焓、熵等性质)将与系统的体积成正比:

( N V ) μ , T = N V {\displaystyle \left({\frac {\partial \langle N\rangle }{\partial V}}\right)_{\mu ,T}={\frac {N}{V}}}

由此容易得到

J = p V {\displaystyle J=-\langle p\rangle V}

以及

G = N μ {\displaystyle G=\langle N\rangle \mu }

对于巨热力学势的一种直观的理解方式是,它等于我们在将系统“挤压”到体积为零的过程中所能获得的能量(注意,在此过程中,系统会将其全部粒子重新释放入粒子源中)。巨热力学势是个负值,这是因为进行这种“挤压”实际上需要外界对系统做功。

不过,以上推导过程中用到的这种标度不变性在多数实际系统中并不存在。例如,对于单个分子甚或一块金属中所有电子所组成的系统,增加其体积并不改变其中的电子数目。一般而言,对于体积过小的系统,或各部分之间存在长程相互作用(所谓长程是指,作用发生的尺度不亚于热力学极限的尺度)的系统, J p V {\displaystyle J\neq -\langle p\rangle V}

对于理想气体,

这里 Ξ {\displaystyle \Xi } 是巨配分函数, k B {\displaystyle k_{\mathrm {B} }} 是波尔兹曼常数, Z 1 {\displaystyle Z_{1}} 是粒子1的配分函数且 β {\displaystyle \beta } 等于 1 / k B T {\displaystyle 1/k_{\mathrm {B} }T} 。式中 e β μ {\displaystyle \mathrm {e} ^{\beta \mu }} 的是玻尔兹曼因子。

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