Rüchardt实验

✍ dations ◷ 2025-04-27 11:44:58 #热力学

Rüchardt实验是测定理想气体绝热指数(即理想气体恒压热容与恒容热容之比)的一个著名实验。该实验最早由Eduard Rüchardt (March 29, 1888 – March 7, 1962)引入,通过测定绝热气缸上活塞的微振动周期,从而得出绝热指数的数值。

如图所示,压强为P的理想气体置于绝热容器中,该容器上方连有一截面积为A的竖直绝热管,管内有一质量为m的活塞,活塞上方连通大气。活塞与管壁的摩擦可忽略。被封闭气体的总体积为V;整个装置处于重力场g中。

现在考虑活塞在平衡位置附近做小幅振动的情形。假设活塞偏离平衡位置的位移为x,则此时,作用于活塞的外力F为:

F = A d P {\displaystyle F=A\mathrm {d} P}

其中dP是此时气体压强与活塞处平衡位置时的压强P之差。根据牛顿第二定律,此时活塞的加速度a为:

a = d 2 x d t 2 = A m d P {\displaystyle a={\frac {\mathrm {d} ^{2}x}{\mathrm {d} t^{2}}}={\frac {A}{m}}\mathrm {d} P}

由于活塞在平衡位置附近做小幅振动时,容器内的气体经历准静态绝热过程。由泊松方程可知:

V γ d P + γ P V γ 1 d V = 0 {\displaystyle V^{\gamma }\mathrm {d} P+\gamma PV^{\gamma -1}\mathrm {d} V=0}

d P = γ P V d V {\displaystyle \mathrm {d} P=-{\frac {\gamma P}{V}}\mathrm {d} V}

其中dV是容器内气体体积的变化量,显然有:

d V = A x {\displaystyle \mathrm {d} V=Ax}

联立以上五式,可得活塞运动的微分方程:

d 2 x d t 2 + γ P A 2 m V x = 0 {\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{2}x}{\mathrm {d} t^{2}}}+{\frac {\gamma PA^{2}}{mV}}x=0}

这是一个二阶线性微分方程。通过求解可知活塞的振动周期T为:

T = 2 π ω = 2 π m V γ P A 2 {\displaystyle T={\frac {2\pi }{\omega }}=2\pi {\sqrt {\frac {mV}{\gamma P{A}^{2}}}}}

因而通过测定活塞的振动周期T即可得到绝热指数γ的值:

γ = 4 π 2 m V A 2 P T 2 {\displaystyle {\gamma }={\frac {4\pi ^{2}mV}{A^{2}PT^{2}}}}

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