多方过程

多方过程是热力学过程的一种，服从以下关系式：

其中是压强，是体积，是任意一个实数（多方指数），是一个常数。这个方程可以用来准确地描述一定的热力学系统的特征，主要是气体的膨胀或压缩。

多方过程的热力学第一定律具体形式如下：

公式右边第一项表示气体内能变化，第二项为气体对外界所做的功。${\displaystyle N,C_{V,m},R,n}$分别是该气体的物质的量、摩尔定体热容、普适气体常数和多方指数。

多方流体是理想的流体模型。一个多方流体是一种正压的流体，状态方程为：

其中${\displaystyle P}$是压强，${\displaystyle K}$是一个常数，${\displaystyle \mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}$是密度，${\displaystyle n}$是多方指数。

通常也写为以下形式：

其中${\displaystyle \mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}=(1+1/n)}$。

在等熵的理想气体中，${\displaystyle \mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}}$是比热容的比值，称为绝热指数。

一个等温的理想气体也是多方气体。在这里，多方指数等于一，与绝热指数${\displaystyle \mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}}$不同。

为了区分两个${\displaystyle \mathrm{\gamma <!--\; \gamma \; -->}}$，多方指数有时写成大写的${\displaystyle \mathrm{\Gamma <!--\; \Gamma \; -->}}$。

${\displaystyle n=\frac{1}{\mathrm{\Gamma <!--\; \Gamma \; -->}-<!--\; -\; -->1}.}$

利用了多方流体的莱恩－埃姆登方程的一个解是多方球。