受激发射

✍ dations ◷ 2025-04-26 17:23:54 #电磁辐射,基本物理概念,激光科学

受激发射(英语:Stimulated emission)是激光的主要光源。受激发射的光放大(英语:Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation)缩写就是“LASER”。受激发射概念是由阿尔伯特·爱因斯坦在他1917年发表的论文《关于辐射的量子理论》中提出的;大约10年后,英国著名物理学家、剑桥大学教授保罗·狄拉克首次实验证明受激发射的存在。

在说明受激发射之前需先了解原子的能级之概念,其中发出光最重要的就是所谓跃迁。

与跃迁对应的高能级能量E2和低能级能量E1 满足关系式: E 2 E 1 = h ν = h c λ {\displaystyle E_{2}-E_{1}={h}{\nu }={\frac {hc}{\lambda }}}

正常情况下,大多数粒子处于基态,要使这些粒子产生辐射作用,必须把处于基态的粒子激发到高能级上去。由于原子内部结构不同,相同的外界条件使原子从基态激发到各高能级的概率不同。通常把原子、分子或离子激发到某一能级上的可能性称为这一能级的“激发概率”。

理论研究表明,光的发射过程分为两种,一种是在没有外来光子的情况下,处于高能级E2的一个原子自发地向低能级E1跃迁,并发射一个能量为E2-E1的光子,这种过程称为“自发跃迁”;由原子自发跃迁发出的光波称为自发发射。

另一种发射过程是处于高能级E2上的原子,在频率为ν的辐射场作用下,跃迁至低能级E1并辐射一个能量为E2-E1(=hν),与激励光子完全相同的光子,这种过程称为受激发射跃迁;受激发射跃迁发出的光波,称为受激发射。

受激发射与自发发射最重要的区别在于干涉性。自发发射是原子在不受外界辐射场控制情况下的自发过程,大量原子的自发辐射场的相位是不干涉的,辐射场的传播方向和偏振态也是无规分布,而受激发射是在外界辐射场控制下的发光过程。因此,受激辐射场的频率、相位、传播方向和偏振态与外界辐射场完全相同。激光就是一种受激发射的干涉光。

W 21 = s t 1 N 2 = B 21 ρ ν {\displaystyle W_{21}=\left_{st}*{\frac {1}{N_{2}}}=B_{21}{\boldsymbol {\rho }}\nu }
W 21 {\displaystyle W_{21}} 定义为单位时间内, N 2 {\displaystyle N_{2}} 个高能级原子中发生跃迁的原子数与 N 2 {\displaystyle N_{2}} 之比
B 21 {\displaystyle B_{21}} 为受激发射跃迁爱因斯坦系数,为辐射场单色能量密度。单位体积内,频率处于ν附近的单位频率间隔中的电磁辐射能量。

受激发射跃迁概率不仅与原子性质有关,还与辐射场的ρν有关。

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