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热力学温标
✍ dations ◷ 2025-09-17 19:07:56 #热力学温标
热力学温标,又称开尔文温标、绝对温标,简称开氏温标,凯氏温标,是一种标定、量化温度的方法。它对应的物理量是热力学温度,或称开氏度,符号为K,为国际单位制中的基本物理量之一;对应的单位是开尔文,符号为K。热力学温标是由威廉·汤姆森,第一代开尔文男爵于1848年利用热力学第二定律的推论卡诺定理引入的。它是一个纯理论上的温标,因为它与测温物质的属性无关。热力学温度又被称为绝对温度,是热力学和统计物理中的重要参数之一。一般所说的绝对零度指的便是0K,对应-273.15°C。热力学温标可以通过下列过程引入:假设一个卡诺热机在高温热源(温度
Θ
1
{displaystyle Theta _{1}}
)和低温热源(温度
Θ
2
{displaystyle Theta _{2}}
)之间工作,并且在高温热源吸收热量
Q
1
{displaystyle Q_{1}}
,向低温热源放出热量
Q
2
{displaystyle Q_{2}}
,其间向外界作功
W
{displaystyle W}
。那么,可逆热机的效率
η
{displaystyle eta }
可以表示为:卡诺定理指出,可逆循环的效率只与高温热源和低温热源的温度有关,而与工作物质(工质)或工作路径等其它因素无关。也就是说,
η
12
{displaystyle eta _{12}}
仅仅是温度
Θ
1
{displaystyle Theta _{1}}
和
Θ
2
{displaystyle Theta _{2}}
的函数。为了方便下面的推导,不妨设:另外,对于任意三个温度
Θ
1
{displaystyle Theta _{1}}
、
Θ
2
{displaystyle Theta _{2}}
、
Θ
3
{displaystyle Theta _{3}}
的热源,考虑
1
→
3
→
2
{displaystyle 1rightarrow 3rightarrow 2}
和
1
→
2
{displaystyle 1rightarrow 2}
两个可逆过程。不妨设两个过程中,热机都从1号热源吸收了相同的热量
Q
1
{displaystyle Q_{1}}
。另外,把两个过程中,热机最终释放给2号热源的热量分别记为
Q
2
{displaystyle Q_{2}}
和
Q
2
′
{displaystyle Q'_{2}}
,把
1
→
3
{displaystyle 1rightarrow 3}
过程中,热机释放给3号热源的热量记为
Q
3
i
n
{displaystyle Q_{3in}}
,把
3
→
2
{displaystyle 3rightarrow 2}
过程中,热机吸收自3号热源的热量记为
Q
3
o
u
t
{displaystyle Q_{3out}}
。为了保证两个过程的可逆性,否则都将意味着热机运作过程中,有热量散失或有新的能量进入系统,这都违反了卡诺定理。由此,容易证明:(其中
ψ
(
Θ
)
{displaystyle psi (Theta )}
为形式可选择的普适函数)可以观察到,
ψ
(
Θ
)
=
Θ
{displaystyle psi (Theta )=Theta }
是可取的一种形式。即,
f
(
Θ
1
,
Θ
2
)
=
Θ
2
Θ
1
{displaystyle f(Theta _{1},Theta _{2})={frac {Theta _{2}}{Theta _{1}}}}
。由于定义式只给出了两个温度的比值,仍需要一个标准点。1954年国际计量大会决定,取水的三相点(273.15K)作为标准点,作为热力学温标的定义。通过推导过程,可以注意到:由于卡诺定理中,热量交换做功是与测温物质无关,所以通过上述方法取定的温标
Θ
{displaystyle Theta }
(热力学温标)也与测温物质无关。
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