平面应力

✍ dations ◷ 2025-06-08 07:35:55 #力学,机械工程

在连续介质力学中,如果一种材料的应力矢量在某一特定平面上为零,则这种材料被认为处于平面应力(Plane Stress)状态。当这种情况发生在整个结构上时,例如薄板的情况,因为应力状态可以用维数为2的张量来表示(可以用2×2矩阵而不是3×3来表示),应力分析因此被简化。另有与之相关的一个概念:平面应变,通常适用于较厚的结构部件。

平面应力的情况通常发生在薄的平板上,这些平板只受平行于它们的荷载力的作用。在某些情况下,为了应力分析的目的,也可以假定一个弯曲幅度较小的薄板具有平面应力。例如,在收到流体压力下的的薄壁圆柱体就是这种情况。在这种情况下,垂直于侧壁的应力成分与平行于侧壁的应力成分相比可以忽略不计。

在其他情况下,薄板的弯曲应力不能被忽略。人们仍然可以通过使用二维平面来简化分析,但每一点的平面应力的张量必须用弯曲项来补充。

在数学上,如果三个主应力 ( 柯西应力张量的特征张量 )之一为零,则材料中某个点的应力为平面应力。 也就是说,在笛卡尔坐标系中的应力张量具有以下形式: σ = {\displaystyle \sigma ={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&0&0\\0&\sigma _{22}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&0&0\\0&\sigma _{y}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}}

例如,考虑一个长方形的块状材料,沿着它的 x {\displaystyle x} y {\displaystyle y} z {\displaystyle z} 方向上的长度分别为 10、40和5 厘米 ,通过在相应的面上施加均匀分布的分别具有大小为10 N和20 N的成对的相反力,使其在 x {\displaystyle x} 方向被拉伸在 y {\displaystyle y} 方向上被压缩。 块内的应力张量为 :

σ = {\displaystyle \sigma ={\begin{bmatrix}500\mathrm {Pa} &0&0\\0&-4000\mathrm {Pa} &0\\0&0&0\end{bmatrix}}}

更一般地,如果任意选择前两个坐标轴,但垂直方向的应力为零,则应力张量的形式为:

σ = {\displaystyle \sigma ={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}&0\\\sigma _{21}&\sigma _{22}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&\tau _{xy}&0\\\tau _{yx}&\sigma _{y}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}}

因此可以用2×2矩阵来表示:

σ i j = {\displaystyle \sigma _{ij}={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}\\\sigma _{21}&\sigma _{22}\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&\tau _{xy}\\\tau _{yx}&\sigma _{y}\end{bmatrix}}}

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