莫尔圆

✍ dations ◷ 2025-08-06 11:19:13 #经典力学,材料科学,固体力学

莫尔圆(Mohr's circle)得名自德国土木工程师克里斯汀·奥图·莫尔(英语:Christian Otto Mohr),是一种用二维方式表示柯西应力张量转换关系的图。

先针对假设为连续的物体进行应力分析(英语:Stress–strain analysis),之后特定一点的柯西应力张量分量会和坐标系有关。莫尔圆是用图形的方法去确认一个旋转坐标系上的应力分量,也就是在同一点上,但是作用在不同方向平面上的分量。

圆上每一个点的横坐标 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} 及纵坐标 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 都是在这个旋转坐标系统上某一个方向的正应力及剪应力。换句话说,莫尔圆表示了在所有方向平面上应力状态的轨迹,而X轴和Y轴为应力元素的主轴。

卡尔·卡尔曼(英语:Karl Culmann)是第一个想到用图形来表示应力的人,他是在分析水平梁承受弯曲时的纵向应力及垂直应力时所想到的。莫尔的贡献不止是用莫尔圆表示二维及三维的应力,他也根据莫尔圆发展了结构失效判定的准则。

其他表示应力状态的方式有拉梅应力椭球(英语:Lame's stress ellipsoid)及柯西应力二次曲线(Cauchy's stress quadric)。

莫尔圆可以扩展到对称的 2x2 张量,包括应变及转动惯量张量。

考虑一个会变形的物体(假设为连续体),若受到外力(可能是表面力或是物体力(英语:Body force)),物体的内部就会有力的分布。物体内部的力会依循欧拉运动定律,正如物体受力依循牛顿运动定律一様。物体内部力的强度可以用应力来表示。因为物体假设为连续体,其内部的力也是会均匀分布在其体积中。

在工程中(例如结构工程、机械工程或土力工程)会透过应力分析(英语:Stress–strain_analysis)来分析一物体中应力的的分布,例如隧道中岩石的应力,飞机机翼的应力,或是建筑物中梁柱的应力等。计算应力分布也就表示要知道物体中每一点的应力。据奥古斯丁·路易·柯西的理论,(假设为连续体的)物体中任何一点的应力(图2),可以完全由二阶(2,0)型(英语:type of a tensor)的张量中的九个应力元素 σ i j {\displaystyle \sigma _{ij}} 完全决定,此二阶张量称为柯西应力张量, σ {\displaystyle {\boldsymbol {\sigma }}} :

若确定了一物体在特定坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x,y)} 下的应力分布,有可能需要知道特定一点 P {\displaystyle P} 相对另一个有旋转的坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x',y')} 下的应力张量,也就是在需要关注的点,在特定角度下的的应力张量。而此坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x',y')} 和原有的坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x,y)} 之间有一个角度差(图3)。例如,一般会需要知道最大的正向应力以及最大的剪应力,也需要知道其对应的方向。因此,需要发展一种张量转换的方式,可以配合坐标系统的旋转得到新坐标系统的张量。依照张量的定义,柯西应力张量遵守张量转换定律。应力的莫尔圆是用图解方式来说明柯西应力张量转换定律的方式。

在二维下,一点 P {\displaystyle P} 相对于垂直方向的应力张量可以用三个应力向量完全表示。在垂直坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x,y)} 下,其应力分量为:法向应力 σ x {\displaystyle \sigma _{x}} σ y {\displaystyle \sigma _{y}} ,以及剪应力 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} 。由于角动量守恒,柯西应力张量会有对称性,也就是 τ x y = τ y x {\displaystyle \tau _{xy}=\tau _{yx}} ,因此柯西应力张量可以写成:

其目的是在另一个通过 P {\displaystyle P} 点,但存在角度差的坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x',y')} 下,找到应力分量 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} (图4)。坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x',y')} 和原坐标系统 ( x , y ) {\displaystyle (x,y)} 的角度差即为 θ {\displaystyle \theta }

要推导二维平面应力及平面应变的莫尔圆方程,先考虑一个位在位置 P {\displaystyle P} 的二维的无限小方形元素(图4),和 y {\displaystyle y} - z {\displaystyle z} 平面平行。

利用无限小元素上的力平衡,正向应力 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} 及剪应力 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 的大小为:

再考虑以下的关系

可以得到

再考虑 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 方向( y {\displaystyle y'} 轴)的力平衡(图4),再假设 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 作用的面积是 d A {\displaystyle dA} ,可得:

再考虑以下的关系

可以得到

上述二个方程也可以用柯西应力张量的张量变换定律来求得,这和在 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 方向用力平衡计算是等效的。

将等号右侧展开,再配合 σ x = σ n {\displaystyle \sigma _{x'}=\sigma _{\mathrm {n} }} τ x y = τ n {\displaystyle \tau _{x'y'}=\tau _{\mathrm {n} }} ,可得:

再加上以下的条件

可得

τ n = ( σ x σ y ) sin θ cos θ + τ x y ( cos 2 θ sin 2 θ ) {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }=-(\sigma _{x}-\sigma _{y})\sin \theta \cos \theta +\tau _{xy}\left(\cos ^{2}\theta -\sin ^{2}\theta \right)}

再加上以下的条件

可得

此时不需要计算 σ x {\displaystyle \sigma _{x'}} 垂直的应力成分 σ y {\displaystyle \sigma _{y'}} ,因为在推导莫尔圆时还不需要此成分

这二个方程是莫尔圆的参数式。在方程中, 2 θ {\displaystyle 2\theta } 为参数,而 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 为坐标,因此表示若选择适当的坐标系统,使 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} 为横轴, τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 纵轴,给定参数 θ {\displaystyle \theta } ,会给定在莫尔圆上的一点。

若从参数式中消去参数 2 θ {\displaystyle 2\theta } ,可以得到非参数式的莫尔圆方程。可以用重组 σ n {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }} τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 的方程来达到。先将第一式等号右侧的第一项移到等号左边,二式平方后相加,可得

其中

这就是圆(莫尔圆)的方程

( σ n , τ n ) {\displaystyle (\sigma _{\mathrm {n} },\tau _{\mathrm {n} })} 坐标系统中,其半径 r = R {\displaystyle r=R} ,圆心在坐标 ( a , b ) = ( σ a v g , 0 ) {\displaystyle (a,b)=(\sigma _{\mathrm {avg} },0)} 处。

在使用莫尔圆时,需考虑两组分别的符号体系,一个是针对实体空间下应力分量的符号体系,另一个是针对“莫尔圆空间”下应力分量的符号体系。此外,工程力学(结构工程及机械工程)文献用的体系和地质力学(英语:geomechanics)用的符号体系不同。没有所有系统都适用的标准符号体系,是否要使用特定的符号体系取决于计算及诠释特定问题的方便程度。

上述图4的莫尔圆推导都是使用工程力学的符号体系,以下也会继续使用工程力学的符号体系。

为了描述柯西应力张量的方便(图3及图4),应力分量的第一个下标表示应力分量作用的面,第二个下标表示应力分量的方向。因此 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} 是作用在以 x {\displaystyle x} 轴正向为其法向量的平面上,而方向是往 y {\displaystyle y} 轴的正方向。

在实体空间符号体系,正的正向应力是由作用平面往外(张力),负的正向应力是由作用平面往内(压缩力)(图5)。

在实体空间符号体系中,正剪应力在法向量为正的材料元素平面上,其作用方向会往轴的正方向,同样的,正剪力在法向量为负的材料元素平面上,其作用方向会往轴的负方向。例如作用在正向平面的剪应力 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} τ y x {\displaystyle \tau _{yx}} 为正,因为这二个剪应力的作用方向往 y {\displaystyle y} 轴及 x {\displaystyle x} 轴的正方向(图3)。而相对应的作用在负向平面的剪应力 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} τ y x {\displaystyle \tau _{yx}} ,其作用方向往 y {\displaystyle y} 轴及 x {\displaystyle x} 轴的负方向,因此这二个剪应力也为正。

在莫尔圆空间符号体系中,应力的符号体系和实体空间符号体系中的相同:正的正向应力是由作用平面往外(张力),负的正向应力是由作用平面往内(压缩力)

不过剪应力的符号体系和实体空间符号体系中的不同。在莫尔圆空间符号体系中,正的剪应力会使材料往逆时针方向旋转,而负的正的剪应力会使材料往顺时针方向旋转。因此在莫尔圆空间中,剪应力分量 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} 为正,而 τ y x {\displaystyle \tau _{yx}} 为负。这和实体空间符号体系中 τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} τ y x {\displaystyle \tau _{yx}} 符号相同的情形不同。

在绘制莫尔圆时,有二个作法可以绘制在数学上正确的莫尔圆:

将正的剪应力画在上方会让莫尔圆上的 2 θ {\displaystyle 2\theta } 角为正值时,旋转方向是顺时针旋转,这和实体空间符号体系中的相反。因此有些作者会选择让正的剪应力画在下方,这会让莫尔圆上的 2 θ {\displaystyle 2\theta } 角为正值时,旋转方向是逆时针旋转,类似实体空间符号体系的情形。

为了克服剪应力轴往下才是正向的问题,有另外一种“替代的”符号体系,其中正的剪应力假设为将材料将顺时针方向旋转,而负的剪应力假设为将材料将逆时针方向旋转(图5,符号体系#3)。在“替代”体系下,正的剪应力轴往上,而且在莫尔圆上 2 θ {\displaystyle 2\theta } 为正值时,旋转方向为逆时针。此符号体系产生的莫尔圆和图5,符号体系#2中的相同,因为正的剪应力 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 也是会逆时针旋转的剪应力,也画在下方。而负的剪应力 τ n {\displaystyle \tau _{\mathrm {n} }} 也是会顺时针旋转的剪应力,也画在上方。

此条目在实体空间符号体系中,会依照工程力学的符号体系,而在莫尔圆空间中,会使用“替代的”符号体系(图5,符号体系#3)。

假设已知待研究物体上的点 P {\displaystyle P} 的应力分量 σ x {\displaystyle \sigma _{x}} σ y {\displaystyle \sigma _{y}} τ x y {\displaystyle \tau _{xy}} ,如图4所示。以下方法可以绘制点 P {\displaystyle P} 的莫尔圆,以表示其应力状态。

主要应力的大小是点 C {\displaystyle C} 和点 E {\displaystyle E} (图6中圆和

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