宇称

在量子力学中，宇称被描述成宇称变换中的量，以P (Parity) 表示。宇称变换（又称宇称倒装），是一个在一个三维坐标系中其中一维的翻转(变换)，在三维空间之内，它也可以是一个在x , y , z 轴中同时进行的变换(点反演)

因为宇称变换会将一个现象转化为其的镜像，所以宇称变换也可以被形容成一个测试左右手坐标系的物理现象。在宇称变换之中，假设变换是在右手坐标系，这样的变换在左手坐标系看来就可以被认为是一个身份转换，反之亦然。大部分的标准模型在宇称底下，都呈现，但弱相互作用却会破坏这种对称性。在任何一维的三维坐标系下，P的矩阵的行列式 = 1 ，因此它与一个自转是不同的。相反地，在一个二维坐标系下，两个在 x , y轴同时进行的变换就不会是一个宇称变换，而是一个 180° 的转动。

${\displaystyle V_x:\left(\begin{array}{c}x\\ y\\ z\end{array}\right)\mapsto <!--\; \mapsto \; -->\left(\begin{array}{c}-<!--\; -\; -->x\\ y\\ z\end{array}\right),}$其同时具有负行列式以及能形成一个有效的宇称变换的能力。接着将上述两者组合抑或持续进行 x, y, z 轴的反射，就能复原先前所提及的特殊宇称变换。而因为第一个赋予的宇称变换具有正数的行列式，因此它在偶数维里不会作用。至于奇数维，只有后者的宇称变换示例(抑或奇数个坐标的坐标系反射)才会成功作用。

${\displaystyle \stackrel{^<!--\; ^\; -->}{\mathcal{P}}{\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}_{\left(r\right)}=e^{\frac{i\mathrm{\varphi <!--\; \varphi \; -->}}{2}}{\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}_{\left(-<!--\; -\; -->r\right)}}$.那么必须有 ${\displaystyle {\stackrel{^<!--\; ^\; -->}{\mathcal{P}}}^2{\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}_{\left(r\right)}=e^{i\mathrm{\varphi <!--\; \varphi \; -->}}{\mathrm{\psi <!--\; \psi \; -->}}_{\left(-<!--\; -\; -->r\right)}}$，因为整个阶段是不可观察的。粒子进入外势能的波函数是中心对称的（势能与空间反演不变量，与原点对称），要么保持不变，要么改变符号：这两种可能的状态被称为波函数的偶数态或奇数态。粒子宇称守恒定律（对于核的β衰变不成立）指出，如果一个孤立的粒子集合有一个确定的宇称，那么宇称在集合演化过程中保持不变。在球对称外场中运动的粒子的状态的奇偶性由角动量决定，粒子状态由三个量子数定义：总能量、角动量和角动量的投影。

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