理想流体

在物理学中，理想流体（英文：ideal fluid）指的是能完全被其在静止坐标系下的密度${\displaystyle {\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_m}$所描述的流体。

实际流体具有黏性，包含（同时也传导）热量。而理想流体，作为一个理想的模型，则忽略了这些可能性。换句话说，理想流体没有剪应力、黏度和热传导等性质。

在空间取正的号差的张量记号中，理想流体的应力-能量张量以如下形式给出

其中是流体的速度向量场，${\displaystyle {\mathrm{\eta <!--\; \eta \; -->}}_{\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}=Diag}$是闵可夫斯基时空的度规张量。

在时间取正的号差的张量记号中，理想流体的应力-能量张量以如下形式给出

其中U是流体的速度向量场，${\displaystyle {\mathrm{\eta <!--\; \eta \; -->}}_{\mathrm{\mu <!--\; \mu \; -->}\mathrm{\nu <!--\; \nu \; -->}}=Diag}$是闵可夫斯基时空的度规张量。

这呈现出了静止坐标系中一个极其简单的形式

其中${\displaystyle {\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_e={\mathrm{\rho <!--\; \rho \; -->}}_m{c}^2}$为能量密度，${\displaystyle p}$为流体的压强。

理想流体理论承认拉格朗日公式，这也使得在场论中应用的一些技巧，特别是量子化，可以应用于流体。这一公式可以被推广，但不幸的是，推广后的公式无法处理热传导和各向异性压强的问题。

理想流体常被用于描述广义相对论中质量的理想化分布，例如恒星的内部以及各向同性宇宙。在后者中，理想流体的状态方程可以被用于弗里德曼-勒梅特-罗伯逊-沃尔克度规中以描述宇宙的演化。