平均曲率

✍ dations ◷ 2025-09-07 02:09:29 #微分几何,曲面,曲率

在微分几何中,一个曲面 S {\displaystyle S} 的平均曲率(mean curvature) H {\displaystyle H} ,是一个“外在的”弯曲测量标准,局部地描述了一个曲面嵌入周围空间(比如二维曲面嵌入三维欧几里得空间)的曲率。

这个概念由索菲·热尔曼在她的著作《弹性理论》中最先引入。

p {\displaystyle p} 是曲面 S {\displaystyle S} 上一点,考虑 S {\displaystyle S} 上过 p {\displaystyle p} 的所有曲线 C i {\displaystyle C_{i}} 。每条这样的 C i {\displaystyle C_{i}} p {\displaystyle p} 点有一个伴随的曲率 K i {\displaystyle K_{i}} 。在这些曲率 K i {\displaystyle K_{i}} 中,至少有一个极大值 κ 1 {\displaystyle \kappa _{1}} 与极小值 κ 2 {\displaystyle \kappa _{2}} ,这两个曲率 κ 1 , κ 2 {\displaystyle \kappa _{1},\kappa _{2}} 称为 S {\displaystyle S} 的主曲率。

p S {\displaystyle p\in S} 的平均曲率是两个主曲率的平均值(斯皮瓦克 1999,第3卷,第2章),由欧拉公式其实也是所有曲率的平均值,故有此名。

利用第一基本形式与第二基本形式的系数,平均曲率表示为:

这里 E , F , G {\displaystyle E,F,G} 是第一基本形式的系数, L , M , N {\displaystyle L,M,N} 为第二基本形式的系数。

平均曲率可推广为更一般情形 (斯皮瓦克 1999,第4卷,第7章),一个超曲面 T {\displaystyle T} 的平均曲率为:

更抽象地说,平均曲率是第二基本形式(或等价地,形算子)的迹 × 1 n {\displaystyle \times {\frac {1}{n}}}

另外,平均曲率 H {\displaystyle H} 可以用共变导数 {\displaystyle \nabla } 写成

这里利用了高斯-Weingarten 关系, X ( x , t ) {\displaystyle X(x,t)} 是一族光滑嵌入超曲面, n {\displaystyle {\vec {n}}} 为单位法向量,而 g i j {\displaystyle g_{ij}} 是度量张量。

一个曲面是极小曲面当且仅当平均曲率为零。此外,平面 S {\displaystyle S} 平均曲率满足一个热型方程称为平均曲率流方程。

对 3 维空间中的曲面,平均曲率与曲面的单位法向量相关:

这里法向量的选取影响曲率的正负号。曲率的符号取决于法向量的方向:如果曲面“远离”法向量则曲率是正的。上面的公式对 3 维空间中任何方式定义的曲面都成立,只要能够计算单位法向量的散度。

对曲面是两个坐标的函数定义的曲面,比如 z = S ( x , y ) {\displaystyle z=S(x,y)} ,使用向下的法向量平均曲率(的两倍)表示为

如果曲面还是轴对称的,满足 z = S ( r ) {\displaystyle z=S(r)} ,则

在流体力学中使用的另外一种定义是不要因子 2:

这出现于杨-拉普拉斯公式中,平衡球状小滴内部的压力等于表面张力乘以 H f {\displaystyle H_{f}} ;两个曲率等于小滴半径的倒数 κ 1 = κ 2 = r 1 {\displaystyle \kappa _{1}=\kappa _{2}=r^{-1}}

一个极小曲面是所有点的平均曲率为零的曲面。经典例子有悬链曲面、螺旋面、Scherk 曲面与 Enneper 曲面。新近发现的包括 Costa 极小曲面(Costa's minimal surface,1982年)与 Gyroid(Gyroid,1970年)。

极小曲面的一个推广是考虑平均曲率为非零常数的曲面,球面和圆柱面就是这样的例子。Heinz Hopf 的一个问题为是否存在曲率为非零常数的非球面闭曲面。球面是惟一具有常平均曲率且没有边界或奇点的曲面;如果允许自交,则存在平均曲率为非零常数的闭曲面,Wente 在1986年曾构造出这样的自交环面(陈维桓 2006,4.6节)。

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