中子截面

✍ dations ◷ 2025-05-17 00:41:44 #中子截面
中子截面(英语:Neutron cross-section)常用于核物理学与粒子物理学中,表示入射中子与靶核交互作用的一种带有几率意义的常数。单位以barn表示,等于10−24cm2。中子截面与中子通量、核反应速率计算有关,例如:计算一座核电厂的功率。中子截面与下列几个参数有关:核种与中子截面有关,例如:1H与同位素2H的中子吸收截面并不一样,后者较小。这就是为何重水作为中子减速剂的效果较轻水佳,前者吸收中子较后者少,因而使用天然铀即可达到临界,减少使用浓缩铀的成本。若我们只考虑总反应截面σT,则与个别作用方式无关。然而,σT可由不同交互作用方式的反应截面加总得到:σS是总中子散射截面,σA是总中子吸收截面。核子吸收中子后,会成为其核种的同位素。以U-235为例,其吸收中子成为U-236*(星号代表能量较高)。不稳定的原子核会透过不同的方式将能量释放出来:散射可分为相干散射和非相干散射。因为中子极为靠近原子核时会产生核力作用,且不同的同位素有不同的截面变化。一个明显的例证是1H和2H,前者的总截面是后者的10倍,这是因为氢的非相干散射长度较大所造成的。铝和锆也有类似的情况。当确定了反应方式与核种后,中子截面大小明显地会与入射中子速率有关。在极端情况下,若入射中子速率过低,无法使核子超过阈能,则无法启动核反应。因此,中子截面的数值取决于特定能量或某个能量区间内。举例来说,右方的U-235核分裂中子截面随能量变化图中,随着能量增高,反应截面下降。所以在核反应堆中,我们会使用中子减速剂来降低中子能量,便于促使核分裂连锁反应发生。一个简单估计能量与中子截面关系的模型——拉姆绍尔模型。是以中子热德布罗意波长作为核反应的有效体积大小:λ {displaystyle lambda } 为中子有效半径, σ {displaystyle sigma } 为圆形截面面积, R {displaystyle R} 为原子核半径,它们有以下关系:若中子有效半径远大于原子核半径(1–10fm,E = 10–1000keV),则原子核半径 R {displaystyle R} 可忽略。对低能量中子来说(如热中子), σ ( E ) {displaystyle sigma (E)} 与中子能量成反比关系,这可用来解释在核反应器内中子减速剂的使用。另一方面,高能中子(1MeV以上)的 λ {displaystyle lambda } 可忽略,中子截面约为常数,只与原子核有关。然而,这个模型无法解释中子共振区(1eV–10keV)和一些核反应的阈能大小的影响。目前中子截面的数据大多是20°C的测量值,为了计算中子截面随靶材温度的变化,可利用下列公式::σ是在温度T下的中子截面,σ0则是在温度T0下的中子截面,温度单位为K。让我们想像一个静置不动的球形靶(右图黑色圆形),和一群以速率v向右移动的入射粒子(右图蓝色圆形)。假设一个入射粒子在dt单位时间和σ单位截面内,以速率v移动所形成的体积(右图黑色圆柱):若有每单位体积有n个粒子使靶材以r的反应速率进行反应:代入中子通量Φ = n v:若每单位体积有N个靶材粒子以每单位体积R的反应速率进行反应:一个典型原子核半径r约为10−12公分,其截面π r2约为10−24平方公分(这也是使用靶恩作为单位的原因),但是不同的截面有较大的数量级变化。例如,慢中子的(n,γ)反应截面约等于1,000 b,但伽玛射线的反应吸收截面就只有0.001 b。但是一群粒子通常具有不同的入射速率,所对应的反应速率R可由积分式得出:σ(E)是随能量变化的连续截面,Φ(E)是随能量变化的粒子通量,N是靶材原子密度。 平均截面定义为:Φ= ∫ {displaystyle int } Φ(E) dE是整个能量范围的粒子通量积分值。利用Φ和σ可得出:从上可知,前面的截面都是指微观截面σ。然而,我们可以定义巨观截面Σ:N是原子密度,单位cm−3。因此,微观截面的单位是cm2,巨观截面单位是cm−1。所以反应速率R可表示成:平均自由径λ是任一入射粒子在两次与靶核交互作用之间所能移动的平均距离。L是在单位时间dt、单位体积dV内所有未碰撞粒子移动的总距离,可用个别粒子所走距离l与总粒子数N的乘积表示:l与N又可以用粒子速率v和单位体积粒子数n表示:代入上式可得:利用中子通量Φ的定义:得到:在这我们引入平均自由径λ,用未碰撞粒子移动的总距离L与发生的反应数目R来表示:且:导出:在此,λ是微观平均自由径,Σ是巨观平均自由径。下表是常见的中子截面数据:

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