兰金-雨贡纽条件

✍ dations ◷ 2025-11-13 08:48:09 #流体力学中的方程,连续介质力学

兰金-雨贡纽条件(英语:Rankine–Hugoniot conditions)是指激波两侧状态间所满足的关系式,其名称源于苏格兰工程师、物理学家威廉·约翰·麦夸恩·兰金与法国工程师、物理学家皮埃尔·昂利·雨贡纽(英语:Pierre Henri Hugoniot)。

对于满足欧拉方程的量热完全气体所产生的定常激波,兰金-雨贡纽条件可表示为:

ρ 2 ρ 1 = u 1 u 2 = ( γ 1 ) + ( γ + 1 ) p 2 / p 1 ( γ + 1 ) + ( γ 1 ) p 2 / p 1 T 2 T 1 = a 2 2 a 1 2 = p 2 p 1 ( γ + 1 ) + ( γ 1 ) p 2 / p 1 ( γ 1 ) + ( γ + 1 ) p 2 / p 1 {\displaystyle {\begin{aligned}&{\frac {\rho _{2}}{\rho _{1}}}={\frac {u_{1}}{u_{2}}}={\frac {(\gamma -1)+(\gamma +1)p_{2}/p_{1}}{(\gamma +1)+(\gamma -1)p_{2}/p_{1}}}\\&{\frac {T_{2}}{T_{1}}}={\frac {a_{2}^{2}}{a_{1}^{2}}}={\frac {p_{2}}{p_{1}}}\cdot {\frac {(\gamma +1)+(\gamma -1)p_{2}/p_{1}}{(\gamma -1)+(\gamma +1)p_{2}/p_{1}}}\end{aligned}}}

其中 ρ {\displaystyle \rho } 为气体密度、 u {\displaystyle u} 为流速、 p {\displaystyle p} 为压强、 T {\displaystyle T} 为温度、 a {\displaystyle a} 为音速、 γ {\displaystyle \gamma } 为绝热指数,下标1与2则分别表示激波前、后的状态。

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